Электричество и магнетизм. Часть 3
- Электричество и магнетизм. Часть 3
- 3.14. Описание магнитного поля в магнетиках. Напряженность и индукция магнитного поля.
- 3.15 . Классификация магнетиков.
- 3.16. Граничные условия для магнитного поля.
- Лекция 12 Основы электронной теории магнетизма.
- 3.18. Природа диамагнетизма. Теорема Лармора.
- 3.19. Парамагнетизм. Закон Кюри. Теория Ланжевена.
- 3.20. Элементы теории ферромагнетизма.
- ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ
- 4.2. Движение заряженной частицы в однородном постоянном электрическом поле.
- 4.3. Движение заряженной частицы в однородном постоянном магнитном поле.
- 4.4. Практические применения силы Лоренца. Эффект Холла.
- Явление электромагнитной индукции.
- 4.6. Примеры применения закона электромагнитной индукции.
- 4.7. Явление самоиндукции. Индуктивность проводников.
- 4.8. Пример вычисления индуктивности. Индуктивность соленоида.
- 4.9. Переходные процессы в электрических цепях, содержащих индуктивность.
- 4.10. Энергия магнитного поля. Плотность энергии.
4.8. Пример вычисления индуктивности. Индуктивность соленоида.
Согласно основному соотношению, связывающему между собой ток I и поток , индуктивность проводника определяется выражением:
Применим эту формулу для расчета индуктивности прямого длинного соленоида (рис.14.6). Имеем:
, где магнитное поле
Рис.14.6. К расчету индуктивности соленоида.
Поток магнитной индукции через один виток катушки ; через все N витков поток равен:
.
Поделив это выражение на I , находим искомую индуктивность соленоида:
где — число витков на единицу длины; — объем соленоида.
Если магнитная проницаемость сердечника зависит от (силы тока ), что имеет место, когда сердечником соленоида является, например, железный или ферритовый стержень, то будет зависеть от . Это свойство индуктивности используют, в частности, в различных устройствах релейной защиты электрических цепей при токовых перегрузках.