Лекция 9. Определение перемещений в упругих системах. Общие понятия
Начало возможных перемещений, являясь общим принципом механики, имеет важнейшее значение для теории упругих систем. Применительно к ним этот принцип можно сформулировать следующим образом: если система находится в равновесии под действием приложенной нагрузки, то сумма работ внешних и внутренних сил на возможных бесконечно малых перемещениях системы равна нулю.
где — внешние силы;
— возможные перемещения этих сил;
— работа внутренних сил.
Заметим, что в процессе совершения системой возможного перемещения величина и направление внешних и внутренних сил остаются неизменными. Поэтому при вычислении работ следует брать на половину, а полную величину произведения соответствующих сил и перемещений.
Рассмотрим два состояния какой-либо системы, находящейся в равновесии (рис. 2.2.9). В состоянии система деформируется обобщенной силой
(рис. 2.2.9, а), в состоянии
— силой
(рис. 2.2.9, б).
Работа сил состояния на перемещениях состояния
, как и работа сил состояния
на перемещениях состояния
, будет возможной.
Вычислим теперь возможную работу внутренних сил состояния на перемещениях, вызванных нагрузкой состояния
. Для этого рассмотрим произвольный элемент стержня длиной
в обоих случаях. Для плоского изгиба действие удаленных частей на элемент выражается системой усилий
,
,
(рис. 2.2.10, а). Внутренние усилия имеют направления, противоположные внешним (показаны штриховыми линиями). На рис. 2.2.10, б показаны внешние усилия
,
,
, действующие на элемент
в состоянии
. Определим деформации, вызванные этими усилиями.
Очевидно удлинение элемента , вызванное силами
Работа внутренних осевых сил на этом возможном перемещении
Взаимный угол поворота граней элемента, вызванный парами ,
Работа внутренних изгибающих моментов на этом перемещении
Аналогично определяем работу поперечных сил на перемещениях, вызванных силами
Суммируя полученные работы, получаем возможную работу внутренних сил, приложенных к элементу стержня, на перемещениях, вызванной другой, вполне произвольной нагрузкой, отмеченной индексом
Просуммировав элементарные работы в пределах стержня, получим полное значение возможной работы внутренних сил:
Применим начало возможных перемещений, суммируя работу внутренних и внешних сил на возможных перемещениях системы, и получим общее выражение начала возможных перемещений для плоской упругой стержневой системы:
Т. е., если упругая система находится в равновесии, то работа внешних и внутренних сил в состоянии на возможных перемещениях, вызванных другой, вполне произвольной нагрузкой, отмеченной индексом
, равна нулю.